扫描电压产生方法

因为我们知道一个事实时基发生器不能提供精确的扫描电压线性度。因此，为了获得线性输出，使用了各种扫描电压产生方法。

以下讨论的方法：

指数扫描电路

基本锯齿波电压发生器的电路如下图所示:

在电路中，开关S的位置从1变化到2，从而使电容器交替充放电。这样就得到如下所示的输出:

在这里，T._年代和T_r分别为扫描时间和回溯时间。显示系统需要回溯时间，以便在下一个周期开始之前，开始的电子束可以回到它的初始位置。

当开关处于位置1时，电容器充电具有电源电压V.但是，在完全充电之前，开关将其位置改变为2，使电容器能够放电，直到开关再次不会返回位置1。因此，我们可以具有如上所示的输出。电源电压电位也被称为瞄准潜力。

输出处的电压由：

和

当t = t时_年代, V_出(T_年代）= V.₂

而且，在t = t时_r, V_出(T_r）= V.₁

V_年代扫描振幅是由

从波形中可以看出，在V较小的情况下，直线电荷和指数电荷几乎相同₂。因此，为了获得更好的线性度，扫描电压必须占电源电压的一小部分。

现在，让我们进一步考虑，由a组成的开关电路UJT。

在这里，电路中使用的电容通过电阻R充电_e当V_BB处于状态。

在电容器充电时，在达到峰值电位V之前，电容器上的电压呈指数增加_p。当电容在充电过程中达到峰值时，UJT打开，使电容通过B快速放电₁。当跨越电压增加时，电容器上的电压降至V._v。这导致设备切断，再次电容器充电启动。这样，一个连续的过程产生一个锯齿波形，产生的波形如下图所示。

因为时间常数取决于电阻R_e。因此，输出的频率可以随R的变化而变化_e。在正常情况下，t₂比t小很多吗₁并且可以忽略近似计算。

在充电时，电容器电压由，

:R_eC =τ即时间常数

我们知道，在充电期之后，当V_p变得等于v_c电容器开始放电。

它可以写成，

当V_B被忽视了。

因此，充电周期，

看到那个，与充电时间相比，放电时间很小。

因此，t = t₁

波的时间周期为:

振荡的频率为

打开和关闭UJT的状态

我们可以这样写，

自举时基发生器

在这种情况下，为了保持恒定的电流，需要自举。

引导是什么?

基本上是一种通过使用反馈系统的过程，将输出的某些部分送回输入，从而增加或减少电路的输入阻抗。

如下图所示:

它由两个晶体管Q组成₁问：₂与二极管d一起，二极管的阳极侧连接到V_CC阴极侧连接输出电容C₂。输出电压观察为电容C上的电压₁在电路中使用。

运作:

t = 0时，V_cc驱动电路，开启Q₁。电容器C₂在电路中使用的电荷为V_cc通过二极管。在Q的基部施加一个负触发脉冲₁关闭它。这导致C.₂排出，现在c₁开始收费。由于电容值较大，C₂缓慢放电，从而保持恒定值。

现在，二极管D在斜坡时间反向偏置。C提供了少量的电流₂到C.₁为了给它充电。在坡道结束时Q₁通电的电容器C₁现在放电，电压出现在输出端。再次，当D偏压C₂在充电时恢复其丢失的费用₁。因此，电路产生斜坡输出，如下所示：

米勒扫描发生器

它也称为米勒积分器，产生扫描波形。米勒电路的初始阶段由开关组成，以及如下图所示的定时电路：

电路的其余部分作为放大器部分，发射器跟随部分作为缓冲放大器，具有高输入阻抗和低输出阻抗。这样就提供了更高的放大器增益。发电机的扫描速度随R、C、V的变化而变化_BB。

运作:

在这里,晶体管问₄由施米特触发器输出的负脉冲应用打开。因此电流流过电阻R₁。这种负电位向前偏置电路中的二极管，但随着C是这里的旁路电容，所以它不会被充电。

应用触发时，会导致Q₄电路中使用的开关施加10v的电势使电流通过R₁从而使二极管反向偏压。应用V_BB电势现在通过电阻R给电容器充电，并在输出处产生扫描信号。扫描结束时，电容通过D和Q放电₄。